#シュレディンガー方程式の導出 37 #量子力学 の #運動量演算子 p を 1次元と3次元で考えてみよう。 ▶1次元では p_x ＝ － i ℏ (d/dx) ▶3次元では p ＝ p_x ＋ p_y ＋ p_z ＝ － i ℏ ( ∂/∂x ＋ ∂/∂y ＋ ∂/∂z ) ※位置変数が複数個になったので 微分記号はdではなく∂となる。

#シュレディンガー方程式の導出 28 ここまでで 古典論の #波動方程式 から 時間非依存の #シュレディンガー方程式 を導出し #運動量演算子 p=±iℏ(d/dx) を得た. 参考文献: 例えば東京化学同人 「量子化学・基本の考え方16章」6章 §6.3 電子の波動方程式 ～ §6.5 ハミルトン演算子 を参照.

#シュレディンガー方程式の導出 37 #量子力学 の #運動量演算子 p を 1次元と3次元で考えてみよう。 ▶1次元では p_x ＝ － i ℏ (d/dx) ▶3次元では p ＝ p_x ＋ p_y ＋ p_z ＝ － i ℏ ( ∂/∂x ＋ ∂/∂y ＋ ∂/∂z ) ※位置変数が複数個になったので 微分記号はdではなく∂となる。

#シュレディンガー方程式の導出 28 ここまでで 古典論の #波動方程式 から 時間非依存の #シュレディンガー方程式 を導出し #運動量演算子 p=±iℏ(d/dx) を得た. 参考文献: 例えば東京化学同人 「量子化学・基本の考え方16章」6章 §6.3 電子の波動方程式 ～ §6.5 ハミルトン演算子 を参照.

#シュレディンガー方程式の導出 37 #量子力学 の #運動量演算子 p を 1次元と3次元で考えてみよう。 ▶1次元では p_x ＝ － i ℏ (d/dx) ▶3次元では p ＝ p_x ＋ p_y ＋ p_z ＝ － i ℏ ( ∂/∂x ＋ ∂/∂y ＋ ∂/∂z ) ※位置変数が複数個になったので 微分記号はdではなく∂となる。

#シュレディンガー方程式の導出 28 ここまでで 古典論の #波動方程式 から 時間非依存の #シュレディンガー方程式 を導出し #運動量演算子 p=±iℏ(d/dx) を得た. 参考文献: 例えば東京化学同人 「量子化学・基本の考え方16章」6章 §6.3 電子の波動方程式 ～ §6.5 ハミルトン演算子 を参照.

#シュレディンガー方程式の導出 37 #量子力学 の #運動量演算子 p を 1次元と3次元で考えてみよう。 ▶1次元では p_x ＝ － i ℏ (d/dx) ▶3次元では p ＝ p_x ＋ p_y ＋ p_z ＝ － i ℏ ( ∂/∂x ＋ ∂/∂y ＋ ∂/∂z ) ※位置変数が複数個になったので 微分記号はdではなく∂となる。

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