＜#量子論の参考書＞ SGCライブラリ 「ゲージ場の量子論入門」(2006近藤) 前書きより: 『#量子論 ではない #古典論 の範囲では， #ヤン・ミルズ の #ゲージ理論 には 本質的な #困難 は何も無い. (勿論これは 古典的 #ヤン・ミルズ理論 で 解くべき問題が 全て解けている事を意味しない.)』

#シュレディンガー方程式の導出 38 #古典論 の #運動エネルギー K を #量子論 の #演算子 に置き換えた表示を 1次元と3次元で考える。 ▶1次元 K_1 = －(ℏ^2 / 2m) (d/dx)^2 ▶3次元 K_3 =－(ℏ^2 / 2m)[ (∂/∂x)^2 + (∂/∂y)^2 + (∂/∂z)^2 ] =－(ℏ^2 / 2m) ∆ =－(ℏ^2 / 2m) ∇^2

#シュレディンガー方程式の導出 38 #古典論 の #運動エネルギー K を #量子論 の #演算子 に置き換えた表示を 1次元と3次元で考える。 ▶1次元 K_1 = －(ℏ^2 / 2m) (d/dx)^2 ▶3次元 K_3 =－(ℏ^2 / 2m)[ (∂/∂x)^2 + (∂/∂y)^2 + (∂/∂z)^2 ] =－(ℏ^2 / 2m) ∆ =－(ℏ^2 / 2m) ∇^2

＜#量子論の参考書＞ SGCライブラリ 「ゲージ場の量子論入門」(2006近藤) 前書きより: 『#量子論 ではない #古典論 の範囲では， #ヤン・ミルズ の #ゲージ理論 には 本質的な #困難 は何も無い. (勿論これは 古典的 #ヤン・ミルズ理論 で 解くべき問題が 全て解けている事を意味しない.)』

#シュレディンガー方程式の導出 38 #古典論 の #運動エネルギー K を #量子論 の #演算子 に置き換えた表示を 1次元と3次元で考える。 ▶1次元 K_1 = －(ℏ^2 / 2m) (d/dx)^2 ▶3次元 K_3 =－(ℏ^2 / 2m)[ (∂/∂x)^2 + (∂/∂y)^2 + (∂/∂z)^2 ] =－(ℏ^2 / 2m) ∆ =－(ℏ^2 / 2m) ∇^2

＜#量子論の参考書＞ SGCライブラリ 「ゲージ場の量子論入門」(2006近藤) 前書きより: 『#量子論 ではない #古典論 の範囲では， #ヤン・ミルズ の #ゲージ理論 には 本質的な #困難 は何も無い. (勿論これは 古典的 #ヤン・ミルズ理論 で 解くべき問題が 全て解けている事を意味しない.)』

#シュレディンガー方程式の導出 38 #古典論 の #運動エネルギー K を #量子論 の #演算子 に置き換えた表示を 1次元と3次元で考える。 ▶1次元 K_1 = －(ℏ^2 / 2m) (d/dx)^2 ▶3次元 K_3 =－(ℏ^2 / 2m)[ (∂/∂x)^2 + (∂/∂y)^2 + (∂/∂z)^2 ] =－(ℏ^2 / 2m) ∆ =－(ℏ^2 / 2m) ∇^2

＜#量子論の参考書＞ 「ゲージ場の量子論Ⅱ」(1989九後) p180より: 『#カイラル・フェルミオン が #存在 して #ゲージ変換 が #本質的 に γ_5 を含むような #理論 では， #古典論(treeレベル)で 存在した #対称性 が #量子論(loopレベル)で #破れる という #現象― #アノマリー が起こる.』

＜#量子論の参考書＞ 「ゲージ場の量子論Ⅱ」 (培風館1989九後) kinokuniya.co.jp/f/dsg-01-97845… p69より引用： 『#古典論 の段階で存在する #カレント 保存が #量子論(loopグラフ)の段階で 成立しなくなることがあり， その現象を一般に #アノマリー(anomaly)と呼ぶ。』