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#3次元・極座標のラプラシアン導出 12 ▶(文献5) 岩波書店「キーポイント量子力学」: 6章「#軌道角運動量 の計算」p98 前ツイの培風館「量子論入門講義」と同じく #角運動量演算子 の2乗の式から ↑L^2 / ℏ^2 =-r^2 ∆+(↑r・↑∇)^2+(↑r・↑∇) を変形し ∆ の極座標表示を得ている.
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#3次元・極座標のラプラシアン導出 12 ▶(文献5) 岩波書店「キーポイント量子力学」: 6章「#軌道角運動量 の計算」p98 前ツイの培風館「量子論入門講義」と同じく #角運動量演算子 の2乗の式から ↑L^2 / ℏ^2 =-r^2 ∆+(↑r・↑∇)^2+(↑r・↑∇) を変形し ∆ の極座標表示を得ている.
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#3次元・極座標のラプラシアン導出 12 ▶(文献5) 岩波書店「キーポイント量子力学」: 6章「#軌道角運動量 の計算」p98 前ツイの培風館「量子論入門講義」と同じく #角運動量演算子 の2乗の式から ↑L^2 / ℏ^2 =-r^2 ∆+(↑r・↑∇)^2+(↑r・↑∇) を変形し ∆ の極座標表示を得ている.
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#3次元・極座標のラプラシアン導出 12 ▶(文献5) 岩波書店「キーポイント量子力学」: 6章「#軌道角運動量 の計算」p98 前ツイの培風館「量子論入門講義」と同じく #角運動量演算子 の2乗の式から ↑L^2 / ℏ^2 =-r^2 ∆+(↑r・↑∇)^2+(↑r・↑∇) を変形し ∆ の極座標表示を得ている.