＜#素粒子と原子核の参考書＞ SGCライブラリ 「M理論と行列模型」(2020森山) p3より 『大きな #ゲージ群 の 枠組みを設定し #対称性の破れ から 現実的なゲージ群を導出する事を 一般に #大統一理論 という. 一方 #重力 は #一般座標変換 という #ゲージ変換 と異なる #時空 の #対称性…』

＜#素粒子と原子核の参考書＞ SGCライブラリ 「M理論と行列模型」(2020) p3より 『電磁力や弱い力・強い力は ほぼ同じ #ゲージ場の量子論 で記述され， 違いは背後の #対称性 を表す #ゲージ群 のみ. #統一 するには 十分大きなゲージ群を用意し， 状況に応じ #部分群 に破れる機構を考察』

＜#素粒子と原子核の参考書＞ SGCライブラリ 「M理論と行列模型」(2020) p22より 『大きな #ゲージ群 による #統一 は #古典群 で #無限 に継続されず 必ず #例外群 E_8という構造により #打止め になるので， より大きなゲージ群で統一する #大統一理論 の試みは #最終理論 の構造がある』

＜#素粒子と原子核の参考書＞ SGCライブラリ 「M理論と行列模型」(2020森山) p3より 『大きな #ゲージ群 の 枠組みを設定し #対称性の破れ から 現実的なゲージ群を導出する事を 一般に #大統一理論 という. 一方 #重力 は #一般座標変換 という #ゲージ変換 と異なる #時空 の #対称性…』

＜#素粒子と原子核の参考書＞ SGCライブラリ 「M理論と行列模型」(2020) p3より 『電磁力や弱い力・強い力は ほぼ同じ #ゲージ場の量子論 で記述され， 違いは背後の #対称性 を表す #ゲージ群 のみ. #統一 するには 十分大きなゲージ群を用意し， 状況に応じ #部分群 に破れる機構を考察』

＜#量子論の参考書＞ 「ゲージ場の量子論Ⅱ」(1989九後) p57より 『SU(2)_W に #直交 した U(1)#群 を #導入 し その #電荷(#生成子)を #弱超電荷※(weak hypercharge) Yと呼ぶ.』 ※ ja.wikipedia.org/wiki/%E5%BC%B1… #電弱相互作用 の #ゲージ群 SU(2)×U(1) の U(1) 部分に #対応 する #量子数.

＜#量子論の参考書＞ 「ゲージ場の量子論Ⅰ」(培風館1989九後) 序文より引用： 『70年代の後半以来，まず， #電弱相互作用 と #強い相互作用 とを 一つの #ゲージ群 [ SU(5)，SO(10)，E_6 など ]に基づく ゲージ理論として統一しようという いわゆる #大統一理論 の試みが現れた。』