- すべて
- 画像・動画
並べ替え:新着順
#アナログ信号の解析法 45 ①#フーリエ級数展開 f(t)=Σ(sinとcos) ②#複素フーリエ級数展開 f(t)=Σ(exp) ③#フーリエ変換 f(t)=∫{-∞→∞}F(ω)e^(jωt)dω ①②:#周期 Tの #アナログ信号 を 離散スペクトルの和(Σ)に分解 ③:一般のアナログ信号を 連続スペクトルの #積分(∫)に分解
<#素粒子と原子核の参考書> 「弦とブレーン」 (朝倉書店2017細道) honto.jp/netstore/pd-bo… p47より引用: 『#対称性 で互いに移り合う #計量 の #同値類(#ゲージ軌道) 各々につき #代表元 を1つ選び, 代表元についてのみの #積分 に留める。 この操作は #ゲージ固定 と呼ばれる。』
#アナログ信号の解析法 18 ③ ∫{-π→π} cos nt sin mt dt n≠mの時, ③は #積和の公式 より 1次の #三角関数 になるので 1周期 #積分 すると0 n=mの時も同様。 cos nt sin nt = (sin 2nt) / 2 で 1周期積分すると0
#アナログ信号の解析法 17 ①∫{-π→π} cos nt cos mt dt ②∫{-π→π} sin nt sin mt dt n≠mの時 ①②の中身は #積和の公式 より 1次の #三角関数 になり 1周期 #積分 すると0 n=mの時 ①の中身=(1+cos 2nt)/2 ②の中身=(1-cos 2nt)/2 いずれも1周期積分するとcosが消え2π・(1/2)=π
#大学の力学_惑星の運動編 61 #惑星 の #運動方程式 m ↑r̈(t) = -( GMm / r^3 ) ↑r の両辺を #積分 して解くにあたり, 左辺の ↑r̈(t) は 「×(↑r×↑ṙ)」をかければ原始関数が分かる。 右辺も同じく 「×(↑r×↑ṙ)」をかければ積分可能になるだろうか? 試してみよう。
#大学の力学_惑星の運動編 60 前ツイの計算で (d/dt){ ↑ṙ × (↑r×↑ṙ ) } = ↑r̈ × (↑r×↑ṙ) が得られた。 この式の意味は, ↑r̈ に右から「×(↑r×↑ṙ)」をかければ その #原始関数 は { ↑ṙ × (↑r×↑ṙ ) } になる。 つまり tで #積分 可能になる,ということ。
#アナログ信号の解析法 3 ①#フーリエ級数展開 #有限長 #連続信号 の 無限長離散スペクトルを得る. cos,sinのΣで展開 ②#複素フーリエ級数展開 ①をexpに書き換え. cos,sinの展開の2度手間を省く ③#フーリエ変換 #無限長 連続信号の 無限長連続スペクトルを得る. expの #積分 で展開